下场进行了计算，并且负责的是最复杂的涡度场。

    涡度。

    这是和散度是差不多用处的概念。

    不过散度描的是述气流的离散程度，一般正值为气流辐散，负值气流辐合。

    而涡度有绝对涡度和相对涡度之分。

    它们的关系可以通过【绝对涡度=相对涡度+2Ω】（其中Ω为地球自转角速度）来计算。

    这部分计算是叶笃正主动申请下来的，毕竟.....

    在之前的计算过程中，他就曾经在三维空间流体方面栽了个跟头。

    当时他将笛卡尔坐标系转化为曲面坐标，将连续方程拆分成水平和垂直两个方向分别计算。

    同时在痕量物质方面依据雷诺分解，把瞬时浓度分解为了均值项和湍流项。

    但后来实际情况证明他的思路是错误的，他低估了垂直梯度的实际变动量。

    换而言之.....

    他必须要重新设计出一个模型。

    想到这里。

    叶笃正先在算纸上写下了一个方程：

    du/dt=??(p/p)+v?2u

    这是很有名的纳维-斯托克斯方程，提出于一百多年前，属于一个描述流体情况的方程组。

    其中的斯托克斯想必有些同学会感觉眼熟——没错，这个斯托克斯就是1850副本中徐云的便宜导师......

    它关于u的边界条件是u=0。

    接着叶笃正很快又写道：

    δt=(?t/?t)δt+(?t/?x)δx+…

    δx=uxδt，进而

    dt/dt=?t?t+ux?t?x+uy?t?y+uz?t?z=?t?t+(u??)t.......

    da/dt=?a?t+(u??)a.....

    所以okes方程可以改写为：

    du/dt=?u?t+(u??)u=??(p/p)+v?2u。

    写到这里。

    叶笃正不由笔尖一顿。

    上头这部分推导是他在前些天想出来的优化形式，弥补了自己原先思路的不足。

    但是.....

    到了变式后的这一步。

    叶笃正就不知道该如何继续了。

    没错。

    不是计算或者推导不出哪个数值。

    而是不知道该怎么推导了。

    为此他还请教过首都的竺可桢老先生，但即便是竺老也没什么办法。

    竺老只是给出了一个考虑非线性项的想法，但叶笃正总感觉这样算有点问题。

    而就在叶笃正一筹莫展之际。

    不知道为什么，叶笃正忽然感觉自己的耳边有些异样。

    怎么说呢.......

    仿佛有人在对着自己的耳边吹风？

    于是叶笃正下意识转过头，结果正正好对上了一张裹的跟木乃尹似的脸。

    叶笃正：

    “？！”

    ......

    注：

    ！